基于多挡增益的自适应光谱成像法研究 下载: 688次
1 引言
经过近几十年的发展,海洋遥感技术在环境监测、海洋资源勘探等广阔领域,以其独特的宏观性、时序性等优势,极大地促进了地球科学的发展。中等分辨率成像光谱仪是海洋遥感光学载荷中的重要组成部分,具有幅宽大、谱段窄、高信噪比(SNR,RSN)等特点,能够很好地满足海洋水色要素的反演需求。美国的中分辨率成像光谱仪(MODIS)、欧空局的海陆颜色仪(OLCI)以及我国天宫二号空间站上搭载的宽波段成像光谱仪都属于此类光学载荷。自然界中水体反射率较低,大洋一类水体的反射率大都不足5%。相对于水体,海岸带及云层等亮目标具有很高的反射率[1]。光谱成像时为满足叶绿素等水色要素的反演,需尽可能提高系统信噪比。但这种方案容易出现动态范围不足,例如MODIS在海岸带及较高反射率的二类水体区域出现探测饱和,无法从中得到有效数据[2]。随着监测需求的提高,高灵敏度大动态范围的光谱成像方法研究对于我国后续海洋载荷发展具有重要意义。
关于遥感器动态范围和信噪比的研究,国内外学者开展了大量工作。如王德江等[3]分析了模拟增益对于电荷耦合器件(CCD)的动态范围及信噪比的影响,结果表明模拟增益提高1~2倍,可明显改善系统信噪比并获得较大的动态范围;郎均慰等[4]根据系统模型分析了动态范围与信噪比之间的制约关系,选择以适当削减动态范围的方法提高信噪比;孙武等[5]采用双积分级数成像技术,通过一次推扫获得两幅曝光量不同的图像后进行图像融合,以提高动态范围;张元涛等[6]基于科学级互补金属氧化物半导体(CMOS)图像传感器的数字域延迟积分技术(TDI)实现高分辨率大动态范围的空间微光成像。在轨运行的载荷中,美国的可见光红外成像辐射仪(VIIRS)为兼顾晨昏区和日照区的大动态范围成像,DNB(Day/Night Band)通道(0.7 μm)采用了三挡增益的设计[7]。这些方法的不足之处是,面对复杂多变的成像场景,很难满足高灵敏度大动态范围的监测需求,仍然未能实现逐像元自适应光谱成像。
本文在海洋三号中分辨率成像光谱仪的研制背景下,通过对系统成像模型的仿真分析,确定最优增益挡位及比例,提出基于多挡增益的自适应光谱成像方法。
2 基本原理
2.1 动态范围与信噪比的分析
系统单帧成像的前端光学系统参数确定,其动态范围仅仅取决于探测器及信息处理电路性能。动态范围利用信号电子数可表示为
式中:NFW为探测器满阱电荷;Nnoise为探测器及信息处理电路的噪声等效电子数,Nnoise=
通常为使探测信号值低于输出饱和限制,满阱电荷应该满足
其中,Dsat为饱和量化输出值。对于某一固定ADC,量化位数确定,故唯有减小增益Gtotal,才能增大系统的满阱电荷容量。另一方面,为了使系统能够有效监测到场景中的弱信号目标,需要提升系统的灵敏度,即对于较低的入瞳辐亮度,需要系统仍然能够达到信噪比要求。假设在最小辐亮度输入条件下信噪比要大于1,忽略探测器暗电流影响,则最小信号电子数Nmin应满足
总转换增益Gtotal的本质是光电子在某一转换电容下电压发生变化,再由ADC根据不同输入电压输出数字信号。实际上当探测器选型及工作状态明确后,最大电压以及噪声电压水平是几乎不变的。CMOS工艺下的电压上限为1~2 V,噪声电压极限为150~500 μV,因而ADC转换前的动态范围为72 dB~82 dB。所以噪声对应的数字量化输出Dnoise也是确定的,要想提高灵敏度,就必须增大Gtotal。
同时,根据(2)式可知,提高增益会等比例压缩探测器的满阱电荷容量。因此,通过系统单帧成像模型的分析,我们可以得出两点结论:一是系统动态范围与灵敏度(信噪比)之间存在直接矛盾;二是单次信号读出的动态范围取决于电压摆幅和ADC量化位数,为二者的较小值。
2.2 自适应成像方法
推扫式成像光谱仪的工作原理是:通过飞行平台的移动,面阵探测器在一个方向完成空间扫描,在另一个方向完成光谱扫描。这种方式受限于轨道高度和空间分辨率,成像系统与场景之间存在高速运动,多次曝光和光强调制的成像方法通常难以应用[8]。结合推扫式成像的特点及单帧成像模型的分析,可以发现多增益自适应读取具有较大的优越性。利用这种方式,既可以保证微弱场景下的信噪比,又可以满足高亮目标的无饱和监测。
多挡增益自适应成像的大致流程如
3 仿真分析
3.1 满阱电荷的范围限制
多挡增益设计首先要明确增益挡位的个数以及比例,这两参数将会影响系统的信噪比与动态范围。由于目前探测器类型主要为光子探测器,故可以基于量子效率计算出信号电子数,即
式中:Ad为像元面积;Tint为积分时间;F为光学系统F数;E0(λ)为大气层顶太阳光谱辐射照度;τ0(λ)、τa(λ)、ρ(λ)、η(λ)分别为系统光学效率、大气透过率、地表反照率、探测器量子效率。载荷相关参数及要求如
表 1. 载荷参数设置及信噪比要求
Table 1. Parameter setting and signal to noise ratio requirements of payload
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载荷空间分辨率为100 m,轨道为太阳同步轨道,高度为782 km。可见近红外探测器像元尺寸为30 μm,积分时间为14.5 ms,量化位数14 bit。载荷光学系统F数为2.85,实际光谱分辨率为2.16 nm(单行像元)。考虑到数据量问题,采用星上可编程模式,根据海洋观测需求设置默认通道15个。其中各通道分别在4种特殊情况下的单行不饱和电子数如
3.2 挡位设定的约束
除了满足成像场景的动态范围,信噪比也是挡位设定所要考虑的因素。在某一挡增益不饱和的情况下,读出噪声电子数Nread确定,随着信号电子数Nsignal的增加,信噪比增加。极限情况下,Nread小到忽略不计,信噪比为
因而,除了满足典型输入辐亮度下的信噪比要求,还要满足以下约束,即
式中:Vmax和Vnoise为探测器工艺限制下的最大电压和噪声电压;NFW(λ,k)和Nnoise(λ,k)分别为第k挡增益的满阱电荷和噪声电子数;RD(λ,k)和R'SN(λ,k)分别为第k挡增益的动态范围、信噪比要求。由于挡位交界处的信噪比缺少定量化要求,这里以低增益挡位的噪声电子数小于高增益挡位光子噪声的四分之三为标准。当满足此标准时,即使正好处于交界处,信噪比仍然不小于原信噪比的80%。
3.3 挡位及比例的确定
出于工程实现以及定标的考虑,将挡位之间满阱电荷的比例设为等比例。假定在探测器最大电压1.5 V和均方根噪声电压300 μV的情况下,设置1~7挡(坐标轴Stage),比例为2~7(坐标轴Ratio),计算典型水色辐亮度输入下的各通道平均信噪比。根据
挡位个数低于3个时,平均信噪比会受比例影响。随着比例的增加,信噪比略有变大,然后几乎不变。主要原因在于:典型辐亮度下的各通道信号的电子数偏低,即大多处于高增益或者中等增益的挡位;随着挡位个数增多,高增益挡位的满阱电荷已经变得足够小,比例变化带来的影响几乎可以忽略。
分析挡位个数和比例这两方面因素对于信噪比的影响可知:1)对于相同的动态范围,多增益设置下的信噪比要高于单一增益;2)随着挡位个数和比例的增加,信噪比会趋于一个极限值。另外,仿真分析设定的挡位个数及比例较多,但实际受限于探测器面积、读出时间以及存储资源,实际挡位个数一般不超过4个。
根据整体约束条件[(6)式]可知,挡位之间比例设置太大将导致下一级满阱电荷较小,容易无法满足挡位转换处的信噪比要求。相反,比例设置太小导致增益转换重叠区过大,整体动态范围缩小。因此,仿真实验中将不满足要求情况下的信噪比置为0,可得如
在以上分析结果的基础上,计算每个可行方案中最大满阱电荷/最高增益下的噪声电子数的整体动态范围。如
4 设计验证
最终获得的参数设置是以典型水色输入辐亮度下的信噪比为参考的,但海洋成像场景下对于潮间带、海面溢油等目标的监测也不容忽视。为验证多挡增益成像方法及参数设置是否同样满足其他目标的监测需求,必须模拟出场景下不同目标的入瞳辐亮度。入瞳辐亮度既包括目标自身反射的辐射,也包括大气辐射及周围环境的干扰。大气辐射组成成分较为复杂,主要包括大气程辐射等部分。MODTRAN是常用的仿真工具,根据地物反射率数据输入,可以仿真出不同成像条件的大气参数及入瞳辐亮度。出于简化考虑,这里仅以地物类型为变量,
从USGS光谱数据库选择的19类(MODTRAN设置的厚云模式算1类)以海洋目标为主的地物数据,其中包括一类水体、二类水体、海面溢油、滩涂、植被等类型。假设地物为朗伯体,入瞳辐照度E(λ)满足
表 2. MODTRAN参数设置
Table 2. Parameter setting of MODTRAN
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其中:L(λ)为入瞳辐亮度。由此,(5)式可以变换成
以MODTRAN计算得出的入瞳辐亮度L(λ)作为输入,易得多挡增益成像方法下不同地物的动态范围及信噪比,从而验证该设计。
如
如
5 结论
由于成像场景的特殊性,动态范围与灵敏度始终是海洋水色遥感器设计的重要问题之一。在信噪比与动态范围的分析基础上,结合推扫式成像的特点,提出一种基于多挡增益的自适应光谱成像方法,并根据模型仿真确定了系统增益参数。根据仿真计算,系统总动态范围可达116 dB。在典型辐亮度条件下,各通道平均信噪比为767.37,能够满足绝大多数海洋成像场景。以上均为数值仿真结果,实际成像效果有待进一步验证。另外,考虑到目前工程实现,系统设计中增益挡位是按等比例仿真分析的,非等比情况还需要后续研究。
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金鹏飞, 汤瑜瑜, 危峻. 基于多挡增益的自适应光谱成像法研究[J]. 光学学报, 2020, 40(11): 1111001. Pengfei Jin, Yuyu Tang, Jun Wei. Adaptive Spectral Imaging Based on a Multiple-Gain Imaging Method[J]. Acta Optica Sinica, 2020, 40(11): 1111001.