1 中国科学院西安光学精密机械研究所瞬态光学与光子技术国家重点实验室, 陕西 西安 710119
2 中国科学院大学, 北京 100049
3 中国科学院光电研究院, 北京 100094
为了精确地测量阿秒脉冲的特性,自主研制了一套具有高能量分辨率的阿秒条纹相机,该相机采用了电子飞行距离长达2 m的磁瓶式结构电子飞行时间谱仪,可在提高能量分辨率的同时具有较高的光电子收集效率;在该设备的光路系统中实现了NIR飞秒脉冲与XUV阿秒脉冲延时扫描的稳定精度<20 as(均方根)。实验中采用双光选通门技术整形飞秒脉冲的光电场,在氖气池中产生了孤立阿秒脉冲。利用上述阿秒条纹相机测量该脉冲,获得了阿秒光电子条纹谱,通过基于单频滤波的相位重构算法得到159 as的孤立阿秒脉冲。
超快光学 超快激光 阿秒脉冲 阿秒条纹相机 阿秒测量 高次谐波产生
1 中国科学院 西安光学精密机械研究所, 中科院超快诊断技术重点实验室, 西安 710119
2 空军工程大学 理学院, 西安 710051
3 中国科学院 西安光学精密机械研究所, 瞬态光学与光子技术国家重点实验室, 西安 710119
为提高强激光场与惰性气体靶作用产生的孤立阿秒激光脉冲的能量, 给出了一种实现高次谐波过程中最佳谐波相位匹配的定量实验方法。研究了气体靶源与高斯型驱动激光场聚焦点相对空间位置对谐波相位匹配及谐波产率的影响, 得出了其最佳相位匹配位置始终位于驱动激光场聚焦点后3～5 mm, 而在聚焦点之前的位置区域, 严重的高次谐波相位失配导致谐波产率非常低。同时, 在最佳相位匹配条件下, 高次谐波场与驱动场具有相类似的空间强度分布特性, 该结果印证了目前通常采用的高次谐波场为高斯光束的假设。
极端非线性光学 高次谐波产生 相位匹配 孤立阿秒脉冲 气体靶 extreme nonlinear optics high-order harmonic generation phase matching isolated attosecond pulse gas target 强激光与粒子束
2018, 30(10): 101001
1 中国科学院西安光学精密机械研究所瞬态光学与光子技术国家重点实验室, 陕西 西安 710119
2 中国科学院大学, 北京 100049
对两个1.45 W/520 nm绿光半导体激光器的输出光束进行整形, 再将其聚焦到钛宝石激光晶体上进行抽运, 并结合GTI(Gires-Tournois Interferometer)镜对腔内色散给予补偿, 实现了稳定的克尔透镜锁模运转, 输出脉冲激光的脉宽为91 fs, 输出功率为208 mW, 输出单脉冲能量为1.59 nJ;优化腔型参数后, 获得的最窄脉宽为82 fs;缩短腔长后, 获得的最高输出功率为232 mW。
激光技术 钛宝石激光器 半导体激光器抽运源 克尔透镜锁模 飞秒脉冲
1 三峡大学 理学院 新能源研究院， 湖北 宜昌 443002
2 四川大学 电子信息学院， 成都 610064
3 中国科学院 西安光学精密机械研究所， 西安 710119
提出了一种通过扫描滤波来提高啁啾脉冲对比度的方法，并分析了该方法的原理。与传统的非线性滤波技术不同，扫描滤波方法消除预脉冲时，选通原理是基于光的频率而不是强度。以电光双折射扫描滤波器为例，说明了扫描滤波法的具体应用。通过数值模拟及实验研究，发现电光双折射扫描滤波法可以有效地消除主脉冲以前几百ps的预脉冲，并且主脉冲同时还能保证较高的透过率。
扫描滤波 对比度 啁啾脉冲 预脉冲 电光效应 scanning filter contrast chirped pulses prepulse electro-optic effect
1 西安交通大学子与信息工程学院陕西省信息光子技术重点实验室, 西安 710049
2 西安交通大学电子与信息工程学院陕西省信息光子技术重点实验室, 西安 710049
3 中国科学院物理研究所光物理重点实验室, 北京 100190
通过将1 kHz重复频率的飞秒放大激光脉冲耦合到大芯径(100 μm)阶跃光纤, 在27 mm长的光纤中产生了环形空间光强分布, 并在3 160 mm的长光纤中观察到平台型的空间光强分布, 通过自聚焦效应对该现象进行了解释.结果表明,通过选择合适的光纤, 可以实现对放大飞秒激光脉冲的有效空间整形, 从而达到改善光束质量的效果.
飞秒激光 大芯径光纤 光束空间整形 自聚焦 Femtosecond laser Large-core optical fiber Spatial shaping Self-focusing
