1 天津大学精密仪器与光电子工程学院，天津 300072
2 中国航空工业集团公司洛阳电光设备研究所工艺技术部，河南 洛阳 471009
提出了一种少模波导概念，并基于平面波展开法和时域有限差分法，在Kagome晶格线缺陷结构上验证了这种概念。通过改变缺陷介质柱参数（半径、位置）和在原缺陷介质柱中央插入新的介质柱的方法，得到了带宽为0.08888ωa/2πc的双模式的Kagome晶格波导结构。这种少模波导结构为光子晶体平板波导的设计提供了一种新的思路，在光子集成等领域将具有重要的应用价值。
材料 光子晶体 Kagome晶格 平面波展开法 时域有限差分法 超元胞技术 激光与光电子学进展
2022, 59(3): 0316001
Author Affiliations
Abstract
1 College of Physics and Electronic Information, Dezhou University, Dezhou 253023, China
2 College of Physics and Electronics, Shandong Normal University, Jinan 250014, China
3 Shanghai Institute of Optics and Fine Mechanics, Chinese Academy of Sciences, Shanghai 201800, China
4 Shandong Key Laboratory of Biophysics, Dezhou University, Dezhou 253023, China
In this Letter, we fabricate integrated metasurface of encoded dynamic phases and experimentally generate nonconventional Kagome-type lattices of no-second-order phase vortices. The thin metasurface acts analogous to an integration of three conventional optical elements, i.e., six pinholes located at the vertices of two concentric regular triangles of size ratio 1:2, six transparent discs of different thicknesses to introduce a total phase shift difference of , and a Fourier lens with a focal length in the micro-scale. A Kagome lattice with the required vortex distribution is realized at the “focal” plane of the metasurface under illumination of the plane wave.
Kagome lattice metasurface phase modulation Chinese Optics Letters
2020, 18(1): 012201
应用全矢量有限元方法，研究大间距Kagome结构空芯光子晶体光纤中纤芯的大小、形状与壁厚对光纤传输损耗谱的影响。结果表明，某些纤芯尺寸会造成包层中的结构缺陷，易使纤芯基模、表面模及包层模之间发生能量耦合，产生较大损耗。而纤芯形状与壁厚的改变会引起表面模式的变化，从而影响发生在基模与表面模之间反向耦合的位置和强度，使光纤传输频带变窄和损耗变大。据此，提出Kagome结构光纤的纤芯设计思路，即纤芯的大小应使包层保持完整的微结构，纤芯形状应与包层中的单元微结构相楔合，纤芯壁厚应与包层中玻璃支柱的宽度相同。
Kagome结构大间距空芯光子晶体光纤 全矢量有限元法 光纤模式 反向耦合 large-pitch kagome lattice hollow-core photonic cr all-vector finite element method fiber mode anti-crossing 强激光与粒子束
2011, 23(10): 2578
1 太原理工大学材料科学与工程学院，太原 030024
2 太原理工大学应用物理系，太原 030024
采用平面波展开法模拟计算了由空气背景中的介质柱构成的二维Kagome格子光子晶体的能带结构，得到了使完全光子禁带最大化的结构参量．计算结果表明：由圆形、正六边形和正四边形三种不同形状锗介质柱构成的Kagome格子光子晶体都出现了完全光子禁带，最大禁带分别为△=0．014(ωa／2πc)、△=0．013(ωa／2πc)、△=0．011(ωa／2πc)．发现由圆形和正六边形两种介质柱构成的Kagome格子光子晶体在填充比连续变化的较大的范围内都有宽度较为稳定的完全禁带，且它们具有非常相似的能带结构．
光子晶体 光子禁带 平面波展开法 Kagome格子 Photonic crystals Photonic bandgap Plane wave expansion method Kagome lattice
