西安理工大学 机械与精密仪器工程学院，陕西 西安 710048
利用西安理工大学2015~2018年的太阳光度计观测资料，在传统Langley法定标的基础上，利用期望平均法和拟合平均法获得了更为稳定的仪器定标系数，分析了西安地区气溶胶光学厚度和?ngstr?m波长指数的变化特征。研究结果表明：（1）仅用Langley法对仪器进行定标带来的误差较大，引入期望平均法与拟合平均法后，得到的仪器定标值更合理，有效解决了Langley法定标值波动较大的问题；（2）西安地区气溶胶光学厚度日变化呈现5种特征：平稳型、上升型、下降型、凹型和凸型，其中平缓型出现频率最低（3.55%），凸型出现频率最高（34.25%）；（3） 500 nm气溶胶光学厚度季节均值为0.60±0.36，0.59±0.33，0.62±0.40，0.68±0.36，呈春夏低、秋冬高的季节变化趋势。?ngstr?m波长指数季节均值在夏季最大（1.06±0.33），春季最小（0.81±0.32）。
太阳光度计定标 气溶胶光学厚度 ?ngstr?m波长指数 sky radiometer calibration aerosol optical depth ?ngstr?m wavelength exponent 红外与激光工程
2020, 49(6): 20190404
1 中国科学院安徽光学精密机械研究所中国科学院大气光学重点实验室, 安徽 合肥 230031
2 中国科学技术大学, 安徽 合肥 230031
利用POM02太阳光度计测得的数据反演得到气溶胶光学厚度和波长指数,选择晴好天气下德令哈和合肥地区的大气气溶胶光学厚度和 波长指数数据进行统计分析。得到两地气溶胶光学厚度与波长的季节变化关系,并对气溶胶光学厚度的月变化特征进行分析, 得到了两地波长指数、浑浊度系数、气溶胶光学厚度等参数的变化特征,这对研究两地气溶胶光学特性有一定的参考意义。
大气光学 气溶胶光学厚度 波长指数 浑浊度系数 atmospheric optics aerosol optical depth wavelength exponent turbidity coefficient 大气与环境光学学报
2018, 13(3): 185
利用CE318型太阳光度计测量气溶胶光学厚度和波长指数的反演计算方法,选择晴好天气下新疆戈壁地区的 大气气溶胶光学厚度和波长指数数据进行统计分析,给出5种典型气溶胶光学厚度日变化类型。并对日均气溶 胶光学厚度进行月季变化特性分析,6～8月气溶胶光学厚度最小,达到0.1,而4月最大均值达到了0.73。 波长指数的分布和气溶胶光学厚度存在近似的反相关性,说明该地区的气溶胶光学厚度主要受沙尘 性气溶胶的平均粒径所影响。
大气光学 气溶胶光学厚度 波长指数 反演 atmospheric optics aerosol optical depth Angstrom wavelength exponent inversion
中国科学院 安徽光学精密机械研究所 大气光学中心，合肥 230031
为了提高喇曼－米散射激光雷达探测大气气溶胶波长指数的精确度，利用不确定度传递公式对其不确定性进行了详细的理论分析，并结合喇曼－米散射激光雷达在合肥西郊的实际探测例子进行了实验研究，计算了信号、大气透过率比值和散射比参考值的相对不确定度，在高度6km以下信号相对不确定度一般小于30%，透过率比的相对不确定度一般小于4%，散射比参考值相对不确定度大小则由参考值与实际值差异而定。结果表明，适当增大激光脉冲能量和延长信号采集累计时间、准确标定散射比参考值可有效减小喇曼－米散射激光雷达探测大气气溶胶波长指数的不确定性。
大气与海洋光学 大气气溶胶 喇曼－米散射激光雷达 波长指数 不确定度 atmospheric and ocean optics aerosol Raman-Mie lidar wavelength exponent uncertainty
中国科学院安徽光学精密机械研究所，安徽 合肥 230031
Angstrom波长指数能够很好地反映大气气溶胶粒子的半径大小，而Raman方法测量对流层气溶胶较Mie散射方法假设的参数少，测量精度高。在介绍了一台双波长探测对流层气溶胶光学特性的L625Raman－Mie激光雷达系统及其测量原理的基础上，利用该激光雷达的探测数据，计算并分析了合肥地区对流层气溶胶的波长指数，给出了合肥地区对流层气溶胶光学特性的一些典型特征并讨论了其成因。结果表明L625激光雷达测量对流层气溶胶波长指数是可靠的。
大气光学 波长指数 激光雷达 气溶胶 atmospheric optics wavelength exponent lidar aerosol Raman-Mie Raman－Mie
