扫频光源是目前光学相干层析成像的关键部分，其光谱带宽和瞬时线宽分别影响着成像系统的轴向分辨率和成像深度。在单一滤波器中，这两者相互制约。针对这一情况，提出了一个利用两种滤波器组合优化的扫频光源系统。以双半导体光放大器并联作为增益介质，将声光可调滤波器（AOTF）和法布里-珀罗可调滤波器（FFP-TF）串联接入环形腔内进行双重滤波。其中AOTF的调谐范围和瞬时线宽均较宽，FFP-TF与之相反，经同步匹配设置后，两者协调工作，能够发挥各自的优势。通过搭建系统，获得了中心波长为1 316 nm的扫频激光输出，其光谱是1 235~1 380 nm，调谐范围是145 nm，瞬时线宽小于0.02 nm，扫频速度为1.35 kHz，输出光功率为0.48 mW。该扫频光源能够克服单一滤波器的固有缺陷，实现宽光谱带宽与窄瞬时线宽的有效统一，对成像综合性能的优化具有重要意义。

半导体激光器的线宽通常采用激光外差测量技术, 通过差拍信号的功率谱密度函数来确定, 受傅里叶变换方法的限制, 得到的均是在一定时间段内的静态平均线宽。 为了获得半导体激光器在电流调谐过程中的瞬时线宽特性, 提出了利用时变功率谱获知调谐瞬时线宽的相干和非相干测量方法, 并分别进行了理论分析和实验验证。 首先对半导体激光器输出光信号及差拍信号进行了时间-频率域下的数学描述, 确定了时变功率谱与调谐瞬时线宽的关系; 其次, 针对差拍信号的趋向性特征, 提出了趋势局部均值分解方法, 并研究了利用分解出的乘积函数建立差拍信号及激光器输出光信号的时变功率谱的方法; 最后利用非相干和相干测量法分别获得了分布反馈式半导体激光器在50~51及50~100 mA锯齿波电流调谐过程中的瞬时线宽。

在搭建的窄瞬时线宽的扫频激光光源的基础上，通过实验和数值模型对影响激光瞬时线宽的主要因素进行了研究。研究结果发现，扫频激光的瞬时线宽会随着色散的增加而变宽，滤波器的带宽和加载给滤波器的信号都会影响瞬时线宽，同时腔内的模式竞争能够保证更窄的激光瞬时线宽。

搭建了一个中心波长为1340 nm、扫频速度为30 kHz的光纤型窄瞬时线宽扫频激光光源，光源相位和光强稳定性高，扫频范围为10 nm，半峰全宽为6 nm，瞬时线宽小于0.018 nm，输出平均光功率为9.1 mW。实验扫频激光光源在傅里叶域锁模技术的基础上，使用精密度为5578、窄透射窗口的法布里-珀罗滤波器(FFP-TF)作为调谐滤波器，以腔内增益介质的自发辐射为背景光，经过单模长光纤后，到达FFP-TF 并对腔内的激光进行调谐滤波，最后稳定地输出窄瞬时线宽的扫频激光。讨论了影响光源瞬时线宽的因素。搭建的窄瞬时线宽扫频激光光源具有极高的精密度和稳定性，可直接应用于对分辨率要求比较高的高速分子光谱学、分子吸收光谱学等领域。