硫系玻璃与石英材料相比，具有高折射率（2.0~3.5）、低声子能量（小于350 cm-1）、宽中远红外透过范围、高非线性折射率和独特的光敏性。近年来硫系玻璃基质的微纳光子器件广受关注。从制备方法、光学特性和实际应用前景等方面回顾了硫系玻璃基质微纳光子器件的研究历程，综述了硫系玻璃基质的微纳光子器件的研究状况，并对其进一步的发展前景进行展望。

用熔融淬冷法制备了0.5 wt.% 掺杂Nd3+:75GeS215Ga2S30CsI（0.5wt.% Nd GGSI）硫卤玻璃.在此基础上以玻璃粉料漂浮熔融法制备出粒径为50~300 μm高折射率(n≈2.1)玻璃微球，并在显微镜下选出表面质量高的硫卤微球用于后续实验.将火焰法拉制出的直径1~2 μm间的双锥形石英微纳光纤与硫系微球进行近场耦合.相位匹配条件下测试结果表明光纤锥倏逝场将激发球内径向高阶回音壁模式.实验测量了在808 nm LD激光泵浦下直径110 μm微球的荧光光谱特性，结果表明：掺Nd3+硫卤微球在输出端1 075 nm波段附近产生了等间距分布的荧光回音壁模式的光学谐振，共振峰间隔为1.80 nm.实验结果与微球腔回音壁模式谐振的理论模型有较高的符合度.

采用玻璃粉料高温漂浮熔融法制备了0.9%Er2S3(质量分数)∶75%GeS2-15%Ga2S3-10%CsI(摩尔分数)硫系玻璃微球, 并用熔融拉锥法制备了锥腰直径为2.31 μm的石英光纤锥。将其与直径119 μm的硫系微球进行耦合, 在980 nm 激光泵浦下获得了微球中与Er3+:4I13/2→4I15/2跃迁对应的1.54 μm处的荧光光谱。分析了微球和块状玻璃荧光光谱差异的原因, 并用Mie散射理论公式对微球荧光光谱共振峰间隔进行了计算。共振峰间隔实验结果与理论计算误差最小仅为0.05%, 验证了理论分析的正确性。最后, 讨论了微球峰值间隔与泵浦功率的关系, 排除了泵浦功率对共振峰间隔的影响。

微纳光器件是指尺寸在微纳米量级的光学器件，具有体积小、可靠性高、耦合效率高、重量轻、设计灵活、易于集成等优点。硫系玻璃作为一种新型的微纳光器件基质材料，具有优良的红外透过性能、极高的非线性系数、较小的双光子吸收系数、超短的非线性响应时间以及组分可调等优势。近年来硫系微纳光器件研究备受关注。回顾了硫系玻璃微纳光器件的研究历程，综述了硫系微纳光纤、微球、光子晶体、微环等几种微纳光器件的研究和发展状况，并对其发展前景进行了展望。

采用粉料漂浮高温熔融法自制Nd3+掺杂硫系玻璃微球，研究了腔量子电动力学增强效应对稀土掺杂硫系玻璃微球荧光光谱的影响。把直径90.53 μm的硫系玻璃微球与锥腰直径1.02 μm的石英光纤锥耦合，将808 nm抽运激光导入微球，荧光光谱存在分立的共振峰。根据米氏散射理论公式，计算得到TE偏振态下基模的三个共振峰位置，确定了这三个共振峰的模式序数。增强因子η≈1122，这表明微球荧光自发辐射速率增强幅度为1122倍。在基模条件下对原增强因子公式进行近似化简，并利用近似公式进行估算得到η≈1167，误差为4%。