材料的未知发射率是辐射测温的一大障碍, 它导致了无法依靠单组测量数据获得材料的真实温度, 人们只能通过假定材料发射率模型来计算出材料的亮度温度等非真实温度。 基于这样的背景, Gardner J等科学家们提出了多光谱测温法并不断完善其理论, 如今多光谱测温广泛应用于高温和超高温测量、 高温目标的热性能测量、 真实温度动态测量等。 2005年, 孙晓刚提出了二次测量法, 二次测量法属于多光谱真温反演算法的一种, 其通过两组测量数据之间的迭代运算解决了反演真温与反演各波长下材料发射率的难题, 并且通过构建大量发射率模型来确保各波长下反演出的发射率的精度, 但是其在数学运算和软件运行中需要构建数量庞大的发射率模型库、 通过匹配库中所有发射率模型来得到真温最优解, 这不仅需要大量计算时间而且占用大量软件资源。 提出了新的多光谱真温快速反演方法, 理论推导出了的材料辐射能量当量与发射率之间的不等式方程组, 在二次测量法算法中添加了对发射率模型库优化筛选步骤, 这一措施能够筛选掉发射率模型库中不合理的模型以缩小发射率模型库的规模, 从而节省大量计算时间和软件资源。 首先进行了0.400~1.100波段的仿真实验, 实验中分别对六种发射率模型进行了多光谱真温快速反演方法和二次测量法的反演结果对比, 结果表明, 对于同一个被测目标在相同的温度初值和相同的发射率搜索范围下, 真温快速反演方法不仅保证了反演精度, 而且相比于二次测量法减少了29%～64%的发射率模型数和26%~57%的计算时间。 进行了0.574～0.914波段的实测对比实验, 实验结果表明对于相同条件下, 真温快速反演方法在保证精度的前提下, 相比于二次测量法减少了42%～48%的发射率模型数和35%~49%的计算时间。 实验证明真温快速反演方法可行, 对于大规模多光谱真温测量和在线多光谱真温测量有重要价值。

以红外测温技术为背景, 着重研究了ｆ(Ｔ)＝∫λ２λ１ＲλＬｂλ(Ｔ)ｄλ≈ＣＴｎ模型, 即某段波长范围内, 黑体辐射在探测器上引起的响应, 称其为黑体波段辐射亮度响应。 对于不同的探测器, 不同的波长区间, 不同的温度范围, 有不同的C及n。 n值难以准确获取, 多数研究者试验时使用Inagaki及Okamoto在1996年提出的三个固定波段模型, 不能很好的扩展到任意波段的探测器。 通过使用“维恩近似公式”代替普朗克公式, 从理论上推导出ｆ(Ｔ)的解析式, 得到了黑体波段辐射亮度响应的通用公式, 从而能够通过理论计算的方式, 求取任意波段内黑体波段辐射亮度响应ｆ(Ｔ)。 使用黑体波段辐射亮度响应的通用公式进行了两项仿真工作。 一是将通用公式在全波段内进行积分, 得到解析式Ｍｂｂ＝5.238 5×10-8T4, 并与斯蒂芬玻尔兹曼定律对比。 通用公式求得的系数σ′＝5.238 5×10-8与斯蒂芬玻尔兹曼常数σ＝5.667 9×10-8差值为0.429 4×10-8。 二是使用通用公式计算出8~13 μm波段内黑体波段辐射亮度响应ｆ(Ｔ), 并绘图与Inagaki及Okamoto文章中的拟合结果ｆ(Ｔ)≈0.136σＴ4.09进行对比, 结果曲线基本一致。 两项仿真说明了通用公式的正确性, 在此基础上, 进一步进行实验验证。 以实验室内面源辐射体为目标, 根据所提出的通用公式, 计算被测目标的发射率ε, 并将之与目标发射率参考值ε0对比。 面源辐射体实验结果: ０＝0.92为参考值, ＝0.93为测量值, 发射率误差为0.01。 实验误差较小, 说明所提出的通用公式可用于红外测温的工程实践中。 通用公式与原模型ｆ(Ｔ)≈ＣＴｎ相比, 最大的优势在于可以在任意波段内, 不需考虑温度分区, 通过理论计算的方式, 求取黑体波段辐射亮度响应ｆ(Ｔ), 具有通用性。 黑体波段辐射亮度响应的通用公式进一步完善了红外测温技术的基础理论。

光谱发射率是辐射体辐射能力的重要参数, 通过光谱发射率可以建立辐射体与黑体的之间的桥梁, 从而黑体辐射的相关理论就可以应用于辐射体。 采用普朗克公式, 光谱高温计的每一个光谱通道可以构成一个方程, 这个方程中包含有真温、 亮度温度和光谱发射率。 对于N个光谱通道可以构成N个方程, 这N个方程中也包含一个真温、 N个亮度温度和N个光谱发射率, 其中亮度温度是已知量, 真温和光谱发射率是未知量。 由于方程组是欠定的, 理论上存在着大量的解。 为了求解这个方程组常需要假设光谱发射率与波长和温度之间的数学模型, 使方程组未知数的个数降为N个, 实现真温的求解。 当光谱发射率与波长或温度之间的规律被正确获得后, 多光谱辐射测温法才能反演出正确的真温。 通过对上述较为常用两种光谱发射率模型的分析可知, 这两种方法的基本思想都是试图找到光谱发射率与波长或温度之间的函数关系, 确立光谱发射率与波长或温度之间数学模型。 用含有波长或温度的表达式代替光谱发射率, 实现方程的求解。 由于光谱发射率具有一定的不确定性, 假设的光谱发射率模型与实际光谱发射率的变化之间存在一定的差异, 有可能导致真温反演产生较大的误差。 光谱发射率与波长或温度之间的数学模型是需要通过大量的实验和经验才能获得的, 而且这种数学模型通用性较差, 尤其是当待测辐射体发生改变时, 这种数学模型也就失去了意义。 为了解决多光谱高温计在实际测量中存在的问题, 找到一种无需假定光谱发射率与波长或温度之间数学模型而且又具有一定通用性的多光谱真温反演方法成为一种迫切的需要。 为此, 将优化的思想引入到了多光谱求解过程中, 将多光谱真温的求解问题转化为多目标普朗克极小值优化(MMP)问题, 从而不再需要建立光谱发射率与波长或温度之间的数学模型, 降低了系统的复杂性与难度。 该方法以普朗克公式和光谱发射率之间的等式约束条件为基础, 构造了六个目标函数, 实现了真温的求解。 新方法在反演精度上得到了较大幅度的提高, 仿真数据的误差都小于1%。 借助于以往的真实测量数据, 利用多目标普朗克极小值优化法实现了真温的反演。

为了求解多波长高温计多光谱通道的欠定方程组,引入了优化的思想,将多光谱真温的求解问题转化为多目标极值优化(MMO)问题,无需假设光谱发射率与其他物理量之间的函数关系模型即可求解真温。所提方法的反演精度与二次测量(SMM)法的大体相同,但反演速度大幅增大。借助火箭尾焰的真实测量数据,利用MMO法实现了火箭尾焰真温和光谱发射率的反演。

在多波长温度测量系统中, 光谱发射率假设为波长或温度模型来实现真温的求解。由于模型假设存在一定的不确定性, 光谱发射率模型与实际光谱发射率的变化规律可能不符, 会造成较大的真温反演误差。另外, 光谱发射率与波长或温度之间的函数关系通用性较差, 尤其是待测辐射体发生改变时, 这种关系自然也就不复存在了。为了获得正确的真温, 首次将优化思想引入到方法中, 建立了单目标极小值优化法(Single Objective Minimization Optimization Method, SMO)完成真温反演。新方法无需建立光谱发射率和波长或温度之间的模型, 降低了真温求解方法的复杂性和技术难度。与原有的光谱发射率与温度之间的模型(也称二次测量法, Second Measurement Method, SMM法)相比, 在相同的初始条件下, 新方法与二次测量法相比, 反演速度提高了95%以上。

对于辐射测温数据的处理过程实质就是要解决光谱发射率与真温之间的关系。 如果假设的光谱发射率模型与实际光谱发射率模型不符, 则会造成较大的测温误差。 因此, 如何减少光谱发射率和真温对测量模型的依赖程度进而使算法具有一定的通用性, 是该领域亟待解决的主要问题之一。 提出的算法无需预先假定的发射率与波长之间的模型关系即可找出求解出光谱发射率和真温。 通过仿真和实验验证结果表明, 使用该算法可以求解出一个相对合理的光谱发射率和满足一定精度要求的真温。 算法简单、 可靠、 具有一定的通用性, 适合光谱发射率和真温的测量。

针对光纤式多光谱高温计波长标定中由于光纤耦合导致信号太弱而无法获得有效波长的问题, 基于普朗克定律, 充分结合不同标定温度点的标定值的比值, 提出了一种由温度标定数据来确定有效波长的方法。 相比于传统的有效波长标定方法, 新方法避免了耗时复杂的波长标定过程可以快速获取有效波长。 分别采用仿真和实验两种手段来验证新方法的可行性和有效性。 仿真结果表明所提出的新方法可行并且具有一定的抗随机误差能力, 所得有效波长计算的真温值与实际值的相对误差小于0.7%。 实验结果表明提出的新方法能够得到各个通道的有效波长值, 进一步验证了该方法的有效性。 所提出的新方法也可应用于其他多光谱高温计, 为多光谱高温计的研制和应用提供了理论基础。