光谱发射率是辐射体辐射能力的重要参数, 通过光谱发射率可以建立辐射体与黑体的之间的桥梁, 从而黑体辐射的相关理论就可以应用于辐射体。 采用普朗克公式, 光谱高温计的每一个光谱通道可以构成一个方程, 这个方程中包含有真温、 亮度温度和光谱发射率。 对于N个光谱通道可以构成N个方程, 这N个方程中也包含一个真温、 N个亮度温度和N个光谱发射率, 其中亮度温度是已知量, 真温和光谱发射率是未知量。 由于方程组是欠定的, 理论上存在着大量的解。 为了求解这个方程组常需要假设光谱发射率与波长和温度之间的数学模型, 使方程组未知数的个数降为N个, 实现真温的求解。 当光谱发射率与波长或温度之间的规律被正确获得后, 多光谱辐射测温法才能反演出正确的真温。 通过对上述较为常用两种光谱发射率模型的分析可知, 这两种方法的基本思想都是试图找到光谱发射率与波长或温度之间的函数关系, 确立光谱发射率与波长或温度之间数学模型。 用含有波长或温度的表达式代替光谱发射率, 实现方程的求解。 由于光谱发射率具有一定的不确定性, 假设的光谱发射率模型与实际光谱发射率的变化之间存在一定的差异, 有可能导致真温反演产生较大的误差。 光谱发射率与波长或温度之间的数学模型是需要通过大量的实验和经验才能获得的, 而且这种数学模型通用性较差, 尤其是当待测辐射体发生改变时, 这种数学模型也就失去了意义。 为了解决多光谱高温计在实际测量中存在的问题, 找到一种无需假定光谱发射率与波长或温度之间数学模型而且又具有一定通用性的多光谱真温反演方法成为一种迫切的需要。 为此, 将优化的思想引入到了多光谱求解过程中, 将多光谱真温的求解问题转化为多目标普朗克极小值优化(MMP)问题, 从而不再需要建立光谱发射率与波长或温度之间的数学模型, 降低了系统的复杂性与难度。 该方法以普朗克公式和光谱发射率之间的等式约束条件为基础, 构造了六个目标函数, 实现了真温的求解。 新方法在反演精度上得到了较大幅度的提高, 仿真数据的误差都小于1%。 借助于以往的真实测量数据, 利用多目标普朗克极小值优化法实现了真温的反演。

现有的多光谱高温计的测量下限均大于1 173 K(900 ℃), 不适用于新型火箭羽焰真温测量范围的要求(900~2 700 K)。 为了解决现有的多光谱高温计无法测量1 173 K以下羽焰真温的问题, 研制了用于固体火箭发动机羽焰真温测量的宽量程多光谱高温计。 该多光谱高温计采用了并联光电探测器阵列相邻像元的方法, 并且创建了基于对数函数的900~1 173 K温区的温度标定方法, 从而拓宽了高温计的温度测量范围。 针对某型号固体火箭发动机羽焰的三个目标点进行了现场测量, 实验结果验证了该高温计的有效性。

针对光纤式多光谱高温计波长标定中由于光纤耦合导致信号太弱而无法获得有效波长的问题, 基于普朗克定律, 充分结合不同标定温度点的标定值的比值, 提出了一种由温度标定数据来确定有效波长的方法。 相比于传统的有效波长标定方法, 新方法避免了耗时复杂的波长标定过程可以快速获取有效波长。 分别采用仿真和实验两种手段来验证新方法的可行性和有效性。 仿真结果表明所提出的新方法可行并且具有一定的抗随机误差能力, 所得有效波长计算的真温值与实际值的相对误差小于0.7%。 实验结果表明提出的新方法能够得到各个通道的有效波长值, 进一步验证了该方法的有效性。 所提出的新方法也可应用于其他多光谱高温计, 为多光谱高温计的研制和应用提供了理论基础。

温度测量是工业生产或科学实验中保证产品质量、 降低生产成本和确保实验安全的重要因素之一。 目前非接触的测温方法以辐射测温法为主, 二次测量法是多光谱辐射测温中一种常用的方法。 但是, 二次测量法不适用于实时数据处理。 针对此问题, 基于多光谱亮度温度数学模型引入了发射率模型约束条件, 提出了一种多光谱辐射真温快速反演法。 对于非黑体, 根据不同波长下的亮度温度的关系, 得出当亮度温度在一个区间内是增函数或者常数函数时, 发射率在该区间内是增函数; 当亮度温度在一个区间内是减函数时, 则发射率在该区间内满足一个关于发射率和波长的不等式。 该发射率模型约束条件根据亮度温度的信息, 将发射率假设值的构建由多类减少到一类, 避免了不必要的发射率的构建。 实验分别采用实际发射率随波长单调下降、 单调上升、 先下降再上升、 先上升再下降和随机变化的具有代表性的五个被测目标, 针对两个被测温度点进行了仿真对比分析。 结果表明, 与二次测量法相比, 对于同一个被测目标, 在相同的温度初值和相同的发射率搜索范围下, 新算法在保证精度的情况下, 不仅所得结果相同, 而且处理速度提升了19.16%～43.45%。