新疆大学物理科学与技术学院, 新疆 乌鲁木齐 830046
利用泵浦-探测技术研究高振动激发态KH(V=14～21)分子与CO2 的振动-转动碰撞转移过程。 脉冲激光激发KH分子至高位振动态,与CO2 发生振动-转动能量转移,使CO2 高位转动态得到布居,通 过测量CO2 (0000, J=32～48)转动态分布,得到其平均转动能和平均转动能变化,发现振动量子数V从14增 加至21时, CO2 平均转动能变化增加了2.33倍;测量CO2 转动能级的多普勒增宽吸收线,得到V=14和20时, 其获得的平均平动能大体随J增大而线性增大;最后,在单一碰撞条件下,测 量KH(V=14～21)与CO2 (0000,J)的振动-转动碰撞能量转移速率系数,结果显示V=19的总碰 撞速率系数是V=14的4.5倍,而V>19则呈下降趋势。
光谱学 振-转能量转移 转动和平动能 spectroscopy V-R energy transfer vibrational and translational energy KH-CO2 KH-CO2
新疆大学物理科学与技术学院, 乌鲁木齐 830046
利用770 nm脉冲激光激发基态K原子到K(4P1/2)态, 在样品池中, 利用原子荧光光谱方法, 测量了K(4PJ)和N2、He碰撞的精细结构转移截面和碰撞猝灭截面。在不同N2、He气体密度下, 通过对4P1/2→4S1/2共振荧光与4P3/2→4S1/2转移荧光的时间积分荧光强度进行测量, 得到其荧光强度比与N2、He密度成线性关系。从荧光强度比R与 (Nv)-1线性关系图中的直线斜率可以得到4P1/2→4P3/2转移截面为(2.77±0.69)×10-15cm2和4P3/2→4P1/2的碰撞转移截面为(1.62±0.41)×10-15cm2, 从直线的截距计算出K(4P3/2)与N2、He的碰撞猝灭截面为(0.40±0.12)×10-15cm2和(0.60±0.18)×10-16cm2。
激光光谱 碰撞能量转移 截面 laser spectroscopy collision energy transfer cross sections
用激光二步激发Cs原子至8S态,从谱线的波长及强度可以确定Cs原子的辐射及碰撞过程,5D态主要是由8S→7P→5D跃迁布居的.在1016-1017Cs密度范围内,测量了碰撞能量合并5D+5D→nL+6S(nL=9D,11S,7F)速率系数,因5D→6P(3.0-3.6 μm)处于红外本实验不能探测,利用一个已经测量过的过程(即6P+5D→6S+7D)作相对测量,对于9D,11S和7F态,其平均速率系数分别为(8.4±4.2)×10-10,(7.3±3.6)×10-10和(9.7±4.8)×10-10 cm3 s-1.讨论了碰撞转移过程11S+6S7F+6S对速率系数的影响.
碰撞能量转移 荧光 速率系数 Cs原子 原子与分子物理学报
2007, 24(1): 111
研究了Cs(6P)+Cs(6S)+He→Cs(5D)+Cs(6S)+He的碰撞能量转移过程。单模半导体激光器共振激发Cs原子至6P3／2态，利用另一与泵浦激光束反向平行激光束作为吸收线探测6P3／2态原子密度及其空间分布。缓冲气体增大了6P3／2和6S1／2原子间的能量转移，这可从测量由Cs(6P)／Cs(5D)碰撞而被布居的7D态所发射的荧光得到证实。因5D→6P(3．0～3．6μm)处于红外本实验不能探测，利用一个已经测量过的过程(即6P+5D→6S+7D)作相对测量。得到三体碰撞速率系数为(2．2±1．1)×10－28cm6S－1。
光谱学 三体碰撞转移 荧光 spectroscopy three-body collision transfer fluorescence Cs Cs
研究了Rb(5PJ)+Rb(5PJ′)→Rb(5S)+Rb(5D广)的碰撞能量合并过程,一台单模半导体激光器共振激发Rb原子的5P1/2或5P3/2态,另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布,吸收线分别调至5P1/2→5D3/2和5P3/2→7S1/2跃迁,由激发态原子密度和谱线荧光比得到碰撞能量合并过程5PJ+5PJ′→5S+5DJ″的截面.两台激光器同时分别激发5P1/2和5P3/2态,通过对5DJ″→5PJ的荧光探测,得到5P3/2+5P1/2碰撞转移到5D5/2和5D3/2的截面分别为(1.12±0.50)×10-14和(1.01±0.45)×10-14
cm2.
碰撞能量合并 激发态密度 荧光 截面 Rb 原子与分子物理学报
2006, 23(4): 753
在Cs蒸气密度为1013 cm-3量级范围内,研究了6P3/2+6P3/2→6DJ+6S碰撞能量合并过程.利用单模半导体激光器共振激发6P3/2态,利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布,吸收线调至6P3/2→8S1/2跃迁,并可平行于泵浦激光束移动.由激发态原子密度和谱线的荧光强度比得到碰撞能量合并的截面.碰撞转移到6D5/2和6D3/2的截面分别是(4.1±1.8)×10-15和(2.2±1.0)×10-15?cm2.与其它实验结果进行了比较.
碰撞能量合并 截面 激发态原子密度 荧光 Cs 原子与分子物理学报
2006, 23(z1): 123
二步激发Cs原子至8S态,测量了碰撞转移过程Cs(6P)+Cs(5D)→Cs(6S)+Cs(nL=9S,5F)的截面,测量由7D,9S和5F态发射的荧光强度,从荧光强度比和σ(7D)值得到了σ(9S)和σ(5F),而σ(7D)已经进行过绝对测量,截面值σ(9S)和σ(5F)分别为8.7×10-15和1.3×10-14?cm2.讨论了能量转移过程9S+6S5F+6S对σ(9S)和σ(5F)的影响.
碰撞能量转移 荧光 截面 Cs原子 原子与分子物理学报
2006, 23(z1): 116
利用单模半导体激光器激发Rb原子到5P3/2态,将Rb空心阴极灯发射的6D5/2→5P3/2的629.8 nm线作为吸收线.测量5P3/2态原子密度,由测得的激发态原子密度结合荧光强度比,得到能量合并过程Rb(5P3/2)+Rb(5P3/2)→Rb(5D)+Rb(5S)的碰撞截面为(5.0士1.9)×10-14cm2.利用荧光法测量了Rb52P精细结构碰撞转移截面.直接荧光是由5P3/2态发射的,敏化荧光是由精细结构碰撞转移和碰撞能量合并产生的.由相对荧光强度得到了转移截面σ(5P3/2→5P1/2)=(3.0土0.9)×10-15cm2.碰撞能量合并速率系数比精细结构混合率大一个数量级,与其它实验结果进行了比较.
光谱学 碰撞转移 荧光 spectroscopy collisional transfer fluorescence Rb Rb
