基于光谱扫描滤波原理， 提出了一种利用光折变效应来提高啁啾脉冲信噪比的扫描滤波方法， 并进行了理论分析。 针对内置光折变晶体的Fabry-Perot (F-P)标准具光谱扫描滤波装置， 定量分析了其透射谱特性， 详细讨论了Fabry-Perot(F-P)标准具两平板的反射率、 透射谱窗口带宽、 外加场的控制参数以及信号光啁啾率变化等对啁啾脉冲信噪比的提升及其滤波透射率的影响。 结果表明， F-P两平板的反射率越高， 则透射谱越尖锐， 透射窗口越窄， 滤波效果也就越好。 为了得到有效的信噪比提升， 一般要求其反射率大于0.99； 外加场的控制和信号光啁啾率的变化对扫描滤波的影响较大， 在实际工作中， 应尽量保证外加场和啁啾率的精确控制， 以确保信号光和滤波函数的同步匹配。 针对中心波长800 nm的啁啾信号脉冲， 采用提出的光谱扫描滤波方法， 对放大自发辐射(ASE)的随机噪声与预脉冲进行滤波， 可得到近3个量级的信噪比提升效果。

研究了30 fs激光在双折射光子晶体光纤中传输时，泵浦光功率和偏振态对超连续谱产生的影响。实验结果表明:随着泵浦光功率增加，光谱宽度显著增加，出现红移的光孤子和蓝移的色散波；当泵浦光的偏振态分别平行于光子晶体光纤长轴和短轴时，二者都有红移的光孤子和蓝移的色散波，但前者色散波波长更短；当泵浦光偏振态介于长轴与短轴之间，可能在色散波之外出现了交叉相位波，产生的超连续谱最强，且其近场光斑最大且最亮。

为了提高横流液体激光器的光束质量，采用ANAYS软件分析了双侧抽运液体激光器的液体介质的温度分布，对不同流速条件下的非稳腔光场分布和光束质量M2因子进行了数值计算。结果表明，存在一个使光束质量M2因子较优的液体流速，并针对该类激光系统中增益和折射率梯度分布都关于抽运方向对称分布的特点，采用柱透镜补偿波前畸变效应，将光束质量因子由24降低到12.5，说明柱透镜补偿位相畸变能有效地提高液体输出光束质量。

利用复q参数法, 研究了几周期线性啁啾脉冲高斯光束在自由空间中的传播, 在振幅零阶和相位一阶近似的条件下, 得到其载波相位的解析公式, 该公式的显著特点是载波相位与线性啁啾系数无关。研究了载波相位在传播方向的分布, 并与数值计算方法比较, 结果表明, 啁啾系数在－1～1的范围内, 在光轴附近, 其载波相位解析公式结果与数值结果符合很好。

为了研究液体流速对输出光场的影响, 采用数值模拟的方法,模拟了硬边正支非稳腔的有源流体激光器的输出场, 并用有限元差分法分析了不同流速条件下热流场分布, 得到了在平面波抽运光抽运, 并考虑介质的增益饱和时其输出光场的光束质量和光斑中心(峰值强度), 在实验观察到了液体流动时光斑中心发生了偏移。结果表明, 当液体流速大于1m/s时, 光束质量趋于定值, 激光光斑中心偏向于受抽运面的侧面。

为了研究不同脉宽情况的线性啁啾脉冲高斯光束在传播方向和横截面内的载波相位变化分布，采用数值研究方法，对载波相位在传播过程中的变化进行了研究。由数值研究可知，在传播方向上，不同脉宽的脉冲光束，从负无穷远到正无穷远将经历π相位变化，并在正无穷远处渐尽于-π/2；在传播距离越远的平面，其载波相位变化量越小，且其变化量为0的位置r越小。结果表明，载波位相变化的特点主要由波前和相位曲率半径的关系决定。

采用复 q 参量法对啁啾脉冲高斯光束在自由空间中的传输进行了分析.在啁啾脉冲光束谱宽相等的条件下，采用数值方法，分别研究了其载波相位在传播方向与径向上的漂移情况.研究表明:在光轴上远场，载波相位漂移量趋近于－π/2;在原点附近，存在一个近线性分布区间，其变化率与瑞利长度成反比;介于两者之间，正啁啾使载波相位有更大的漂移，而负啁啾的作用与之相反.在径向方向上，啁啾系数越大，载波相位漂移量越大，变化越快，且其经历0点的位置也更靠近光轴.

采用复q参量法对脉冲厄米高斯光束在自由空间中的传输进行了分析.在振幅0阶和位相一阶近似条件下,得到其传播过程中载波位相近似公式.运用数值方法和近似公式进行对比研究,发现在脉宽大于5 fs或在远场情况下,两者符合较好.采用近似办法,分别研究了厄米函数阶次、束宽与位置对载波相位的影响.研究表明,在光轴上远场,载波相位趋近于－m+n+1π/2,其变化快慢与厄米函数阶次m+n+1成正比; 束腰宽度越大,则载波相位变化越慢; 另外,离光轴距离越远,其导致的载波相位越大,且最大位置都出现在z=ZRω0/3处.