采用新型超声喷雾共沉淀法技术，以Lu2O3、Eu2O3、Al(NO3)3·9H2O为原料，制备了不同浓度Eu3+离子掺杂的Lu3Al5O12纳米粉体.用X射线粉末衍射表征了获得纳米粉体的相，用扫描电镜观察了纳米粒子的形貌.测定了粉体的激发光谱、7F05D2声子边带谱与发射光谱.研究了不同高温烧结温度与Eu3+掺杂浓度对纳米粒子的发光强度与粒子形貌的影响规律.研究表明,当烧结温度高于900 ℃时，粉体发光强度明显增强，并且随着煅烧温度的增加，发光强度有所增强.Eu3+离子的最佳掺杂浓度为5~7 mol%.根据稀土离子Eu3+光学跃起矩阵元的特点，从发射光谱获得Eu3+光学跃起的JO参量Ω2与Ω4.在Eu3+掺杂浓度均为5 mol%时，其强度参量达最小，电声子耦合最强.然后随着掺杂浓度的进一步提高，强度参量略有增加，电声子耦合减弱.说明EuO键强增加,共价性增强，Eu3+的局域环境对称性降低.Ω2值低于Eu3+在玻璃与晶体基质中的情况，这是由于纳米粒子中存在着大量的缺陷以及晶体的结构畸变导致纳米粒子的对称性下降所致.

根据掺杂Er3+(0.5%)的YVO4样品的吸收光谱, 用Jubb—Ofelt理论拟合出唯象强度参量Ωλ, 并由此计算了激发能级的振子强度、 自发辐射跃迁速率、 荧光分支比和积分发射截面等光谱参量。 并根据这些光学参量, 分析了Er3+∶YVO4晶体的应用价值。 其中, 特别是4I13/2→4I15/2, 2H11/2→4I15/2, 4S3/2→4I15/2和4F9/2→4I15/2等几个强发光能级具有较大的振子强度(大于10－6)和积分发射截面(大于10－18cm), 分别分析了它们的应用前景, 因此非常值得关注。 并且, 本文结果和Capobianco等所报道的Er3+(2.5 mol%)∶YVO4晶体强度参量结果很相近。 而且, 通过比较掺Er3+钒酸钇晶体和掺Er3+其他晶体的光学性能, 可以看出钒酸钇晶体作为激光晶体的优点。 最后, 还根据Er3+在晶体中的对称性, 利用群论讨论了Er3+在YVO4晶场中各能级的劈裂情况

采用熔融淬火技术制备了一组Er3+掺杂的变组分硼碲酸盐玻璃材料.测量了玻璃的折射率、吸收光谱及4I13/2→4I15/2跃迁的荧光寿命.利用标准的三参量Judd-Ofelt理论对Er3+的光学跃迁性质进行了计算，并对Er3+离子的4I13/2能级的量子效率进行了研究.结果发现,随着样品中TeO2含量的增加样品的折射率变大，三个Judd-Ofelt参量中Ω2随着样品组分的改变较明显，而另外两个参量Ω4和Ω6的变化较小.还发现随着TeO2含量的增加4I13/2→4I15/2辐射跃迁几率增大，并且该跃迁的量子效率增加.这一研究结果表明,在硼酸盐玻璃材料中引入TeO2可以有效地改善其中稀土离子的量子效率和辐射跃迁性能.

制备了Pr(DBM)₃Phen 掺杂的聚合物光纤，研究了Pr(DBM)₃Phen 在聚甲基丙烯酸甲酯(PMMA)中的吸收光谱和荧光光谱。根据修正的Judd-Ofelt 理论，用吸收光谱计算镨离子在PMMA 中的强度参量：Ω₂=46.334×10^-20 cm²，Ω₄=18.897×10^-20 cm²，Ω₆=1.610×10^-20 cm²。用该参量计算镨离子(³P₀、¹D₂)激发态的辐射寿命及各能级之间的辐射跃迁几率和荧光分支比，同时计算了(³P₀→³F₂、¹D₂→³H₄)受激发射截面。分析表明，Pr(DBM)₃Phen 掺杂的聚合物光纤有望发展为聚合物光纤放大器和激光器。

测量了Eu³⁺(lmol%)掺杂(60－χ)Bi₂O_3－χ TeO₂－30B₂O₃－10ZnO(χ=5，10，20，30，摩尔百分比)玻璃的吸收光谱、发射光谱、激发光谱以及声子边带谱．根据稀土离子Eu³⁺光学跃起矩阵元的特点，从发射光谱获得了Eu³⁺光学跃起的J－O参数Ω₂与Ω₄．结果显示，强度参量Ω₂随着Bi₂O₃量的增加与TeO₂量的减少而减小，表明材料的对称性提高，Eu－O键强减弱，共价性减弱．随着Bi₂O₃量的增加，电一声子偶合减弱，材料的热稳定性大幅度提高．

用高温融熔法制备了Eu3+掺杂摩尔分数为1%的(60-χ)Bi2O3-χGeO2-30B2O3-10ZnO(摩尔分数χ]5,10,20,30)系统玻璃。测定了玻璃的差热分析曲线、发射光谱与激发光谱。从发射光谱与稀土Eu3+离子光学跃起矩阵元的特点,计算了Eu3+光学跃迁的参量Ω2与Ω4。结果显示强度参量Ω2与Ω4随着GeO2量的增加而增加,表明材料的对称性降低, Eu-O键强增加,共价性增加。玻璃的软化温度随GeO2组份的增加而提高。在GeO2摩尔分数达10%时,析晶起始温度与玻璃软化温度的差达最大,约146 ℃,表明该玻璃的热稳定性最好。