利用半导体光放大器(SOA)实现了一种脉宽可调谐的暗脉冲光纤激光器。将基于SOA 的光纤激光器的一部分输出反馈注入SOA，由于SOA 的非线性偏振旋转效应，输出脉冲经历不同的偏振演化，从而得到暗脉冲输出。通过改变反馈腔长度可以实现暗脉冲的脉宽调谐。分析了半导体光放大器的非线性偏振效应及暗脉冲的产生机理。并在实验中观察到了脉宽可调谐的暗脉冲输出。通过改变反馈腔长，在重复频率不变(11.31 MHz)的条件下，得到了脉宽为5.91~22.34 ns可调的暗脉冲。

实验研究了产生暗和暗亮脉冲谐波的基于氧化石墨烯作为可饱和吸收体的被动锁模掺镱光纤激光器。此外，暗亮脉冲簇和高阶谐波亮脉冲也在此激光腔中获得。以上的锁模状态是通过调整偏振控制器和抽运功率大小而改变的。实验中，56阶的暗脉冲谐波已经可以实现。暗亮脉冲谐波的次数可达到6阶，而亮脉冲谐波的次数可达到1084阶。

采用基于半导体光放大器(SOA)的“8”字腔激光器结构，当SOA的驱动电流是220 mA时，通过调整腔内的偏振控制器(PC)，产生脉冲宽度分别是74 ns和20 ns，重复频率分别是9 MHz(基频)和33.4 MHz(二倍频)的暗脉冲。改变SOA在非线性放大环镜(NALM)中的位置，暗脉冲的脉宽也有相应的改变。

暗脉冲激光在光波导中传输噪声小、损耗低，因此在信号处理方面比传统亮脉冲更有优势。介绍了暗脉冲激光器的国内外研究进展，重点介绍了经后期光学或电学整形产生暗脉冲和激光器直接产生暗脉冲的各种理论方案，最后对暗脉冲激光器的应用和发展前景进行了展望，并指出了目前还存在的问题。

基于暗脉冲的布里渊时域分析仪系统中泵浦光和探测光的功率较高，相互作用强烈，严重限制了系统的有效传感距离。而现有的系统众多采用利用多段具有不同布里渊散射频率的光纤相互连接延长传感距离的方法，降低每段光纤上的受激布里渊散射效应，延长有效传感距离，但这种方案会增加的系统的复杂度，影响实际应用.本文提出一种简单的暗脉冲光布里渊时域分析仪的结构，可在满足高空间分辨率的条件下，有效的延长系统的传感距离，取代通常的利用多段具有不同布里渊散射频率的光纤相互连接延长传感距离的方法.利用基于光抑制载波的技术，产生具有两个边带的斯托克斯光.斯托克斯光的两个边带和泵浦光相互作用，同时激发布里渊散射增益和衰减效应，在接收端利用两者接收信号的差，可抵消原有暗脉冲泵浦信号中准连续光对传感距离的影响，从而有效地延长系统的传感距离，并利用数值仿真的方法验证了此方法的有效性.

提出了一种测量单模光纤零色散波长的新方法, 即让可调谐的连续波(波长λs)和波长λp位于光纤正常色散区的泵浦脉冲串在光纤中共同传输, 交叉相位调制与群速度色散的相互作用可使得连续波的强度得到调制。对连续波λs进行调谐, 若连续波被调制成亮脉冲, 则表明λs位于光纤负色散区; 若连续波被调制成暗脉冲, 则表明λs位于光纤正色散区; 若连续波的强度不能被调制, 则表明λs位于光纤的零色散波长λ0附近。 利用这一方法对长度为0.98 km的色散位移光纤的零色散波长进行了测量, 测量精度可达0.5 nm。