1 河北工业大学 先进激光技术研究中心,天津 300401
2 河北省先进激光技术与装备重点实验室,天津 300401
3 电磁空间安全全国重点实验室,天津 300308
4 哈尔滨工业大学 可调谐激光技术国家重点实验室,黑龙江 哈尔滨 150001
腔长微调节结构在光学谐振器里有重要应用。一种由双楔镜组成的腔长微调节结构被提出,该结构可实现不依赖于腔镜的腔长调节。双楔镜结构由斜面平行对立放置的两个直角楔镜构成,通过在垂直方向上驱动楔镜移动实现双楔镜内部光程改变,进而改变所处谐振腔内光路的光程。双楔镜结构对光程改变量的理论计算公式被建立,根据公式,光程改变量与楔镜楔角大小成正相关关系,与楔镜折射率成正相关关系,与楔镜振幅成线性关系。楔镜的楔角和折射率共同决定双楔镜结构的光程调节效率。经理论设计,楔角29°、折射率1.81的YAG双楔镜结构具有较高的调节效率和较小的光损耗,调节系数为0.53。实验上,以双角锥环形腔为基础,实现了双楔镜结构对腔长的调节,验证确定了双楔镜结构对腔长调节的可行性和有效性。讨论分析了双楔镜结构的变形结构:直角面对立双楔镜结构、基于正楔镜的双楔镜结构、多级双楔镜结构的光程调节性能。对比了双楔镜结构和其变形结构在光程调节效率、光损耗、光路调节难易程度的性能,确定了各种双楔镜结构在实际应用中的优缺点,为双楔镜结构的设计和选择提供了参考依据。
双楔镜 腔长调节 楔角 PZT double optical wedge cavity length adjustment wedge prism PZT 红外与激光工程
2023, 52(8): 20230422
安徽工业大学 电气与信息工程学院,安徽 马鞍山 243000
为提高非本征光纤珐珀传感器(Extrinsic Fabry-Perot Interferometric, EFPI)腔长解调的精度,基于EFPI传感器反射光谱近似余弦函数的特性,设计了一种基于李萨如图形(Lissajous-Figure)与标准形式椭圆曲线拟合的解调方法。将两组光强信号经过坐标变换拟合为标准椭圆曲线,以减少求解参数;并通过经验模态分解对数据进行分析,去余项后将得到的极值点代入椭圆曲线求解。将离散数据点分别移动5、10、15、20、25个点测试五组不同相移对解调结果的影响并选取其中误差最小的一组对EFPI传感器进行横向负载实验,分别施加5~25 N的应力,通过拟合椭圆曲线的解调方法将计算腔长差与理论腔长差相对比。结果表明,实际腔长差随负载成正比,平均误差值为5.690%左右,可以准确获取 EFPI 的腔长。
EFPI光纤传感器 李萨如曲线拟合 经验模态分解 腔长解调 EFPI optical fiber sensor Lissajous curve fitting empirical mode decomposition cavity length demodulation 红外与激光工程
2022, 51(8): 20210765
1 西安工业大学兵器科学与技术学院,陕西 西安 710021
2 西安工业大学光电工程学院,陕西 西安 710021
针对双峰法解调低精细度光纤法布里-珀罗(FP)传感器时,峰值定位误差过大导致的解算不准确问题,提出了一种双峰-干涉级次定位联合解调算法。首先,在FP传感器的反射光谱中定位两个波峰,通过常规双峰法估算出腔长;其次,定位一个波谷并引入波谷干涉级次,得到对应不同干涉级次的腔长取值序列;最后,从该腔长序列中寻找与双峰法估算结果最接近的腔长,实现腔长解调。为验证算法的可行性与优越性,对单模光纤制作的低精细度FP传感器进行解调仿真和实验验证。所提方法的解调精度优于2.3 nm,远高于常规双峰法。该算法可用于精确解调腔长在55~135 μm范围内的低精细度FP传感器。
测量 光纤传感器 法布里-珀罗腔 双峰法 相位法 腔长解调 干涉级次 光学学报
2022, 42(16): 1628001
1 中国科学院合肥物质科学研究院安徽光机所光子器件与材料安徽省重点实验室,安徽 合肥 230031
2 中国科学技术大学,安徽 合肥 230026
3 中国科学院合肥物质科学研究院安徽光机所中国科学院环境光学与技术重点实验室,安徽 合肥 230031
4 国防科技大学先进激光技术安徽省实验室,安徽 合肥 230037
对比了波长调制和腔长调制两种方式实现模式匹配的性能特点,通过测量空腔衰荡时间并进行Allan方差分析,得到两种调制方式的衰荡时间分别为(5.239±0.077) μs和(5.252±0.058) μs,该系统的吸收系数检测限为10-10量级。对于甲烷气体浓度,通过步进式改变入射激光的波长,描绘了甲烷气体的吸收谱线,其检测限可达10-9量级。利用波长调制和腔长调制方式得到环境中甲烷气体的浓度分别为1.868×10-6和1.870×10-6。实验结果表明,虽然波长调制和腔长调制均能实现模式匹配,完成痕量甲烷气体的测量,但是通过对比可知:腔长调制方式具有更高的测量精度和更低的浓度检测限;波长调制方式发挥了可调谐激光器的优势,结构相对简单,无需压电陶瓷等附加的机械结构。因此,在实际应用中可根据需求在测量性能和装置复杂度及成本之间进行取舍。
光谱学 腔衰荡吸收光谱技术(CRDS) 模式匹配 波长调制 腔长调制 衰荡时间
1 山西大学光电研究所, 量子光学与光量子器件国家重点实验室 山西 太原 030006
2 山西大学极端光学协同创新中心, 山西 太原 030006
3 山西大医院口腔科, 山西 太原 030032
针对用于光声成像的光纤法珀腔传感器, 建立了考虑光电探测器的暗电流噪声和热噪声、探针光源的相对强度噪声和相位噪声的光纤法珀腔传感器的测声信噪比理论模型。理论分析讨论了法珀腔镀膜反射率、法珀腔长、压敏薄膜的厚度和有效半径等参数对光纤法珀腔传感器的测量灵敏度和信噪比的影响, 为光纤法珀腔光声传感器的研制和性能优化提供了理论依据。
光纤法珀腔传感器 信噪比 镀膜反射率 法珀腔长 压敏薄膜 fiber-optic Fabry-Pérot sensor signal-to-noise ratio coating reflectivity cavity length pressure-sensitive film
为了实现pF量级小电容的精密测量, 建立了基于激光锁定Fabry-Perot干涉仪的精密电容测量系统。对该系统所采用的计算电容原理、激光锁定干涉仪方法及其整数级次确定方法进行了研究。首先, 根据Lampard和Thompson电学基本原理介绍了Fabry-Perot干涉仪的结构与工作方式, 采用一种锁定干涉仪测量位移的方法。其次, 介绍了Fabry-Perot干涉仪的光路设计, 详细分析了干涉仪锁定控制系统的工作状态以及锁定状态下干涉仪腔长的抖动情况。通过分析利用电容值确定干涉仪整数级次变化的可行性, 提出了基于1 pF标准电容器确定Fabry-Perot干涉仪整数级次的实验过程。最后, 介绍了Fabry-Perot锁定干涉仪的台阶式位移过程以及利用该套系统测量电容的重复性。实验结果表明: Fabry-Perot干涉仪在锁定状态下, 腔长抖动峰峰值为0.4 nm, 测量1 pF标准电容器重复性达到5.0×10-9。
Fabry-Perot干涉仪 腔长锁定干涉仪 计算电容 精密位移测量 Fabry-Perot interferometer interferometer with locking its cavity length calculable capacitor precise displacement measurement 红外与激光工程
2019, 48(5): 0517001