王晓凤 1刘萌 1于宇 2,3王雨雷 2,3[ ... ]赵培德 1,3,*
作者单位
摘要
1 河北工业大学 理学院,天津 300401
2 河北工业大学 先进激光技术研究中心,天津 300401
3 河北省先进激光技术与装备重点实验室,天津 300401
文中基于量子阻抗洛伦兹振子(Quantum Impedance Lorentz Oscillator, QILO)模型,研究了含芴二茂铁衍生物的单、双、及三光子吸收特性。首先,理论推导并给出了用有效量子数、电子电量及质量和玻尔半径等微观量表示的该振子四、五阶非线性效应参量的计算参考公式。在此基础上,利用QILO模型,通过拟合取代基为R=NO2的含芴二茂铁衍生物分子线性吸收光谱,得到了其在400 nm峰值附近的电子跃迁前后的有效量子数,并进一步推算了该分子的双、三光子吸收截面。数值计算结果显示:该化合物分子在793 nm波长附近的双光子吸收截面为 $0.49\times {10}^{-20}\;{\mathrm{c}\mathrm{m}}^{4} \cdot {\mathrm{G}\mathrm{W}}^{-1}$,在1 260 nm和1 314 nm附近的三光子吸收截面分别为 $2.01 \times {10}^{-25}\;{\mathrm{c}\mathrm{m}}^{6}\cdot{\mathrm{G}\mathrm{W}}^{-2}$$1.00\times {10}^{-25}\;{\mathrm{c}\mathrm{m}}^{6} \cdot {\mathrm{G}\mathrm{W}}^{-2}$,与实验结果均吻合较好。文中结果说明:QILO模型可以较好地描述以NO2作为取代基的含芴二茂铁衍生物的单、双、及三光子的吸收特性。根据QILO模型的“依据介质的线性吸收光谱可以估算其多光子吸收截面”的特点,该模型或许能为寻找具有大的双、三光子吸收截面的材料提供一种可供参考的理论分析方法,降低研究多光子过程的综合实验成本。
非线性光学 Lorentz振子 量子阻抗 非线性效应参量 分子多光子吸收截面 nonlinear optics Lorentz oscillator quantum impedance nonlinear effect parameter molecular multiphoton absorption cross-section 
红外与激光工程
2023, 52(12): 20230410
白琦琪 1李凯 2,3王晓凤 1于宇 2,3[ ... ]夏元钦 2,3,***
作者单位
摘要
1 河北工业大学理学院,天津 300401
2 河北工业大学先进激光技术研究中心,天津 300401
3 河北省先进激光技术与装备重点实验室,天津 300401
量子阻抗Lorentz振子(QILO)是基于Bohr-Sommerfeld理论和量子力学选择定则对Lorentz振子量子化所新近建立的模型。根据该模型,分别对Li2SnTeO6、CsClO3和Na2Nb4O11 三种光学晶体二次谐波特性进行了分析与数值模拟,尝试提出了一种估算晶体二阶非线性光学系数的方法。首先,根据晶体线性吸收光谱的峰值频率和半峰全宽,利用QILO模型计算了晶体的原子跃迁前后的有效量子数,然后根据QILO的二阶非线性效应参数的计算公式推算了晶体二阶电极化率,由此得到上述三种晶体在波长532 nm的倍频系数分别为0.17 pm/V、0.69 pm/V和1.17 pm/V,且与第一性原理的数值吻合较好。结果表明,基于QILO模型的二阶电极化率,有助于分析和提高材料的和频、差频以及倍频的效率,且方法简单、计算耗时少、运算效率高。
非线性光学 Lorentz振子 量子阻抗 非线性光学晶体 二阶电极化率 倍频系数 
激光与光电子学进展
2023, 60(21): 2119001
张泽 1,2侯国忠 3邓岩岩 1,2章媛 3[ ... ]夏元钦 1,2
作者单位
摘要
1 河北工业大学 电子信息工程学院 先进激光技术研究中心,天津 300401
2 河北省先进激光技术与装备重点实验室,天津 300401
3 哈尔滨工业大学 可调谐激光技术国家重点实验室,黑龙江 哈尔滨 150080
双光子荧光(two-photon fluorescence,TPF)显微成像技术借助荧光探针实现样品中被标记成分的特异性成像,具有天然的三维层析能力、高成像深度与空间分辨率、以及更小的光漂白与光损伤,已经发展成为化学、医药学和生命科学领域的一项重要研究工具。文中通过分析高斯光束复振幅在空间中的分布,推导出TPF信号的纵向与径向分布公式,以此估算出文中的TPF显微成像系统的横向分辨率为453 nm,纵向分辨率为2.087 μm。使用飞秒激光器作为激发光源,搭建了TPF显微成像系统。在800 nm波长的飞秒脉冲激发下,测量了罗丹明B溶液的TPF光谱,从而选择636~703 nm作为显微成像的荧光探测窗口。随后开展了对罗丹明B染色的小鼠大脑切片的TPF显微成像实验研究,利用断层扫描成像的方式获得了小鼠大脑切片在0~14 μm深度内的荧光强度分布。通过三维重构完成了对生物样品的三维立体成像,获得了小鼠大脑中灰质与白质在不同深度的分布情况,实验结果证明了搭建的显微成像系统具有优异的成像深度与空间分辨能力。
小鼠大脑切片 飞秒激光 双光子荧光 三维成像 mouse brain section femtosecond laser two-photon fluorescence three-dimensional imaging 
红外与激光工程
2023, 52(8): 20230201
张宁 1,2侯国忠 3邓岩岩 1,2张泽 1,2[ ... ]夏元钦 1,2
作者单位
摘要
1 河北工业大学 先进激光技术研究中心, 天津 300401
2 河北省先进激光技术与装备重点实验室, 天津 300401
3 哈尔滨工业大学 可调谐激光技术国家重点实验室, 哈尔滨 150080
利用宽带飞秒振荡器作为激发光源搭建了双光子荧光显微成像系统, 在飞秒脉冲的宽带激发下, 测量了罗丹明B溶液的双光子荧光光谱, 开展了罗丹明B固体样品的双光子荧光显微成像研究。在双光子荧光显微成像研究中, 通过调节激发脉冲的功率, 分析了双光子荧光强度和激发脉冲功率之间的关系, 并且利用半波片改变线偏振激发光场的偏振方向, 研究了双光子荧光强度随激发脉冲偏振方向的变化趋势, 实现了双光子荧光强度的类正弦调制。
宽带激发 双光子荧光显微成像 罗丹明B 类正弦调制 broadband excitation two-photon fluorescence microscopy Rhodamine B sinusoidal-like modulation 
半导体光电
2022, 43(5): 1005
张宁 1,2侯国忠 3邓岩岩 1,2刘硕 1,2[ ... ]夏元钦 1,2,*
作者单位
摘要
1 河北工业大学电子信息工程学院先进激光技术研究中心,天津 300401
2 河北省先进激光技术与装备重点实验室,天津 300401
3 哈尔滨工业大学可调谐激光技术国家级重点实验室,黑龙江 哈尔滨 150080
利用单个飞秒振荡器为激发光源搭建了光谱聚焦相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)显微成像系统,使用二向色镜获得了泵浦光与斯托克斯光,开展了聚苯乙烯样品低指纹区的光谱聚焦CARS二维与三维显微成像研究。在光谱聚焦CARS二维成像研究中,通过改变泵浦-斯托克斯的延迟时间,获得了随延迟时间变化的光谱聚焦CARS信号强度谱,通过与聚苯乙烯拉曼光谱的对比,分析了在改变泵浦-斯托克斯的延迟时间过程中被激发的拉曼振动的切换情况。同时,在固定的拉曼振动模式,通过对聚苯乙烯样品进行断层扫描,实现了对聚苯乙烯样品的三维CARS成像。
光谱聚焦 拉曼振动 CARS信号 三维成像 
激光与光电子学进展
2022, 59(24): 2418001
曹赫 1,2章媛 3李兢兢 1,2张志斌 3[ ... ]夏元钦 1,2,*
作者单位
摘要
1 河北工业大学电子信息工程学院先进激光技术研究中心,天津 300401
2 河北工业大学河北省先进激光技术与装备重点实验室,天津 300401
3 哈尔滨工业大学可调谐激光技术国家重点实验室,黑龙江 哈尔滨 150080
利用中心波长为800 nm、脉冲宽度为35 fs的飞秒激光脉冲开展了以蓝宝石晶体为介质的超连续白光光谱特性研究,通过对比不同入射脉冲能量下焦距为40 mm的球面透镜产生的白光光谱发现:随着入射脉冲能量的增强,白光光谱向蓝边方向展宽,当能量增加到210 nJ时,光谱范围不再变化。对比焦距为40 mm的球面透镜和消色差透镜产生的白光光谱发现:消色差透镜产生的光谱的整体强度小于球面透镜,且光谱有一定蓝移,蓝移波长可达450 nm。采用Zemax软件对两种透镜产生的焦斑进行仿真,比较了两种透镜产生的焦斑的大小和能量,并分析了蓝移现象产生的原因。同时,本研究对比了焦距为40 mm和100 mm球面透镜、消色差透镜产生的白光光谱的范围和稳定性,结果表明,焦距为40 mm的透镜产生的白光光谱的稳定性较好,光谱范围较宽,约为450~700 nm。罗丹明B的瞬态吸收实验结果表明,使用焦距为40 mm的消色差透镜时,罗丹明B的瞬态吸收信号最为明显,信噪比最高。本实验表明,针对不同的样品特性,可以通过选择不同的透镜来优化瞬态吸收实验结果。
非线性光学 飞秒激光 超连续白光 瞬态吸收 
中国激光
2022, 49(11): 1111003
邸亚盟 1,2刘硕 1,2白振旭 1,2邓岩岩 1,2[ ... ]夏元钦 1,2,*
作者单位
摘要
1 河北工业大学先进激光技术研究中心,天津 ,300401
2 河北省先进激光技术与装备重点实验室,天津 ,300401
利用单个飞秒激光振荡器作为激发源,搭建了光谱聚焦相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)显微成像系统,采用SF10材质的玻璃棒对飞秒脉冲引入啁啾,以提高光谱分辨率,实现单一拉曼位移探测。实验以三聚氰胺为样品,开展了光谱聚焦CARS显微成像研究。同时,在光谱聚焦CARS显微成像系统的泵浦和斯托克斯光路中插入半波片,通过旋转半波片角度,进而改变线偏振激发脉冲的偏振方向。并研究了样品特定区域的共振信号/非共振背景的比值随半波片偏转角度的变化趋势,得到了样品特定区域的共振信号/非共振背景的比值最大时半波片的偏转角度。
显微 相干反斯托克斯拉曼散射 显微成像 光谱聚焦 三聚氰胺 非共振背景 
激光与光电子学进展
2022, 59(10): 1018001
作者单位
摘要
1 哈尔滨工业大学可调谐激光国家级重点实验室,黑龙江 哈尔滨 150080
2 北京星航机电装备有限公司,北京 100074
3 哈尔滨工业大学软件学院,黑龙江 哈尔滨 150080
4 哈尔滨工业大学精密机械中心,黑龙江 哈尔滨 150080
分别利用脉宽在40 fs和5 ns的飞秒及纳秒激光脉冲加工了钎焊在不锈钢底板上的金刚石阵列。通过测量加工区域面积和入射激光功率的关系推断出了飞秒和纳秒激光脉冲加工金刚石材料的阈值。实验结果表明,相比于纳秒激光加工,利用飞秒激光加工金刚石的阈值更低。也利用显微镜比较了利用不同种类光源加工金刚石后加工区域的形貌。研究结果证明了利用飞秒激光加工金刚石相比于纳秒激光更为有效。
金刚石 飞秒 纳秒 diamond femtosecond nanosecond 
红外与激光工程
2015, 44(3): 0893
作者单位
摘要
1 哈尔滨工业大学 可调谐激光国家级重点实验室, 哈尔滨 150080
2 北京星航机电装备有限公司, 北京 100074
3 哈尔滨工业大学 精密机械中心, 哈尔滨 150001
为验证光学加工碳纤维材料的可行性,利用飞秒激光和连续激光对碳纤维块体材料进行了加工。获得了利用飞秒和连续激光加工的表面形貌。与连续激光加工相比,利用脉宽40 fs的激光加工效率较高,加工区边缘形貌较好,加工质量较高。通过不同激光功率下加工孔径尺寸的研究获得了飞秒激光加工阈值在1012 W/cm2量级。研究结果证明了光学加工碳纤维体材料的可行性。
碳纤维 飞秒 加工 carbon fiber femtosecond processing 
强激光与粒子束
2014, 26(11): 111004
作者单位
摘要
哈尔滨工业大学光电子技术研究所, 黑龙江 哈尔滨 150080
对样品分子建立多模布朗振动模型,分析了理论计算三脉冲光子回波信号强度的方法。以尼尔蓝分子为例,采用多模布朗振动模型来分析尼尔蓝分子的振动,将尼尔蓝分子的振动当作高斯型、过阻尼型、完全非均匀型、欠阻尼型这四种模式的加权耦合。改变四种振动模式的权重以改变尼尔蓝分子的相关函数,对三脉冲光子回波信号进行了数值模拟。以浓度为8×10-5 mol/L的尼尔蓝乙醇溶液为样品,波长为623 nm、脉宽为40 fs的飞秒激光为光源,进行了三脉冲光子回波信号的实验测量,研究了尼尔蓝分子的电子态振动模式。
测量 多模布朗振动 三脉冲光子回波 相关函数 飞秒激光 电子态振动模式 
中国激光
2014, 41(3): 0315002

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