利用紧束缚近似的非平衡格林函数法,研究了含Rashba和Dresselhaus自旋轨道耦合效应的双阶梯型量子线中电子的自旋电 导开关效应。结果表明在正向偏压下, 系统有大的自旋电导出现;但在反向偏压下, 这个大的自旋电导会消失。并且自旋电导 随着Rashba和Dresselhaus 自旋轨道耦合效应的变化呈现圆形结构, 表明Rashba和Dresselhaus自旋轨道耦合效应引起自旋 电导的作用是一样的, 因此可以通过调节Rashba或Dresselhaus自旋轨道耦合效应来控制自旋电导。该系统在未来有可能用来 制作全电自旋电导开关的量子线。

利用递归格林函数法研究了含Rashba自旋轨道耦合效应的具有stubs结构量子波导中电子的自旋极化传输特性。结果表明在含一个stub的量子波导系统中, 由于stub和Rashba自旋轨道耦合引起的势阱导致系统电导出现Fano共振形式的“山谷”和“针尖”结构, 通过改变自旋轨道耦合的强度可以调节它们的大小。 同时,在同样的位置自旋极化率也出现Fano共振或反共振结构。当系统中出现多个周期性的stubs时, 在Fano共振点附近电导中出现一些小的带隙结构。 但是,当系统加上磁场后, stubs和自旋轨道耦合带来的效应都被抑制, 系统的电导重新出现量子化台阶结构。由于子带间干涉效应变小, 自旋电导也出现台阶结构。

主要理论分析了(2+1)维呼吸子在一种预倾角为π/4 的无外置偏压的液晶盒中传输的情况。基于(2+1)维非局域非线性薛定谔方程利用格林函数法计算得出这种特殊液晶盒中光束传输时的响应函数，同时得到了这种情况下的非线性系数，结果表明通过一定的技术手段获得了更强的非线性效应。在平衡点处将势函数近似展开到二阶的情况下得到了一个近似的呼吸子解，另外通过势函数数值积分也得到了一个呼吸子解，将两种理论方法计算所得的呼吸子解的波动振幅、周期和最大(最小)束宽分别与数值模拟结果比较，得到数值积分的结果与数值模拟结果吻合更好。

为了研究Nd∶GGG激光晶体圆盘在热容运行模式下的温度场分布及变化问题，根据实际情况建立物理模型进行了分析。从热传导微分方程出发，通过格林函数法求得激光器工作、冷却阶段晶体内部温度场的解析解，在一定程度上可以反映温度场的变化情况。数值计算了矩形LD光斑尺寸3cm，泵浦功率8100W、脉冲频率500Hz、脉冲宽度0．2ms条件下泵浦4s后圆盘的温度场以及变化曲线，得到4s末的最大应力已经达到晶体断裂极限的47%。采用280K、290K的温度分别对圆盘进行背面冷却时，需要60～70s左右的冷却时间；当采用280K对圆盘进行背面和侧面同时冷却时，冷却时间缩短到30s左右。

基于矢量衍射理论和格林函数法,利用坐标变换分析高数值孔径条件下二次谐波强度随胶原纤维取向的变化规律.研究结果表明,当胶原纤维垂直于z轴时,聚焦光场Ey、Ez分量的增强导致二次谐波相对强度极小值的上升;随着胶原纤维极角的改变,二次谐波强度的整体变化趋势发生变化,同时前向和后向二次谐波之间的强度变化也出现明显差异.