荧光粉BaY2 Si3 O10 : Bi3+, Eu3+ 经高温 固相法制备并由X-ray衍射谱仪分析其物相结构。实验结果显示Bi3+ 共掺下BaY2 Si3 O10 :Eu3+ 的 激发光谱呈现一个有明显增强的宽电荷转移带(CTB)和系列Eu3+ 的f－f 窄吸收峰,发射谱为Eu3+ 的5D0-7FJ 橙-红光发射。当用285 nm 紫外光激发时, Bi3+ 到Eu3+ 间存在有效的能量传递,导致Bi3+ 的宽带紫外发射(中心345 nm)强度减弱, 而Eu3+ 的橙-红光发射显著增强;随着Eu3+ 浓度的增加,能量传递效率也随之提高。 最佳Eu3+ 浓度为0.4摩尔百分比,此后荧光粉发射强度发生浓度猝灭。结果表明Bi3+ 共掺时明显改善 和提升荧光粉在电荷转移带(200～350 nm)的激发效率。Bi3+ 到Eu3+ 间主要的 能量传递机制是通过四极-四极相互作用实现,并且能量 传递的临界作用距离是1.604 nm。

利用泵浦-探测技术研究高振动激发态KH(V=14～21)分子与CO2 的振动-转动碰撞转移过程。 脉冲激光激发KH分子至高位振动态,与CO2 发生振动-转动能量转移,使CO2 高位转动态得到布居,通 过测量CO2 (0000, J=32～48)转动态分布,得到其平均转动能和平均转动能变化,发现振动量子数V从14增 加至21时, CO2 平均转动能变化增加了2.33倍;测量CO2 转动能级的多普勒增宽吸收线,得到V=14和20时, 其获得的平均平动能大体随J增大而线性增大;最后,在单一碰撞条件下,测 量KH(V=14～21)与CO2 (0000,J)的振动-转动碰撞能量转移速率系数,结果显示V=19的总碰 撞速率系数是V=14的4.5倍,而V>19则呈下降趋势。

偏振鬼成像系统结合了强度和偏振探测,扩展了鬼成像系统的信息量,可 以进行有效的目标识别和探测。 常规相关偏振鬼成像系统需要大量采样数,且复原结果信噪比低。为此提出基于缩感知的偏振鬼 成像系统,利用系统获取物体的强度和偏振参数,采用压缩感知算法来反演获取物体的强度和 偏振信息。利用仿真实验,采用具有相同反射率但不同偏振特性的物体进行研究,结果表明采 用压缩感知算法可以在很少的采样数下获取高质量的物体强度和偏振信息,提高了系统的实时 性,并与相关算法进行了对比。最后采用图像融合算法对强度和偏振信息进行了融合, 通过融合信息可以有效地进行多种物体的识别。

应用Painleve分析法研究了广义变系数Burgers-Kadomtsev-Petviashvili (BKP)方程。结果显示该方程不具有Painleve性质。 通过截断Painleve展开方法，在条件f(t)=cg(t)(c为任意常数)下, 得到了该方程的自Bcklund变换。基于自Bcklund变换， 给出了一些新的解析解如多孤子解和周期解。

利用直接对称方法得到了广义KdV-Zakharov-Kuznetsev方程(简写为mKdV-ZK)的对称约化、 精确解,其中包括椭圆函数解,幂级数解,艾米儿函数解等。 利用得到的对称,求出了该方程的守恒律。

为了更精确地评价超短脉冲的特性,利用小波变换的时间频率联合分析和多尺度分析特性,将小 波变换应用于光谱位相相干电场重构法(SPIDER), 对给定脉冲进行了数值模拟,讨论了小波函数的 形状因子对还原误差的影响,确定了形状因子的选取原则,采用与傅里叶变换互校的方法找到合适的 形状因子以减小形状因子对还原结果的影响。对KLM钛宝石激光器输出的脉冲采用SPIDER法进行了测量, 并与傅里叶变换结果进行了比较,证明了方法的准确性和可行性。

研究了基于光纤放大网络的激光惯性约束核聚变靶面光场的均匀特性,采用透镜阵列 匀滑多束多模光纤激光器集束后的光场,设计了合适的透镜阵列并进行相应的实验,获得聚焦后 靶面处的极小光斑,其靶面光场顶部区域均方根(RMS)低于5%。同时实验上研究了靶面 位置和集束激光器数目对匀滑效果的影响,合适的靶面位置和增加集束激光器数目能明显改善匀滑效果。

采用脉冲激光沉积(PLD)法在Si(111)衬底上制备稀土Eu3+ 掺杂的ZnO薄膜材料, 分别在纯氧和真空气氛中进行退火处理。 XRD图谱中仅观察到尖锐的ZnO(002)衍射峰,表明ZnO:Eu3+, Li + 薄膜具有良好的c轴取向。薄膜的结构参数显 示:在纯氧气氛中退火的样品具有较大的晶粒尺寸且应力较小,表明在纯氧中退火的样品具有较好的结晶质量。 通过光致发光谱发现,在纯氧中退火的样品的IUV/IDL比值较大,说明在纯氧中退火的样品缺陷去除更充分, 结晶质量更好。当用395 nm光激发样品时,仅发现Eu3+ 位于595 nm附近的5D0 →7F1 磁偶极跃迁峰。 并没有发现Eu3+ 在613 nm附 近的特征波长发射,表明掺杂的Eu3+ 占据了ZnO基质反演对称中心格位。

周期物体的衍射光场在垂直于传播方向的平面上具有周期性, 衍射光场有着点对点的关联。 在此基础上,提出基于反射型物体的高阶周期衍射关联成像方案,给出成像性能的理论分析和数值仿真。 研究结果表明:对于反射型物体的周期衍射关联成像,当针孔点阵列的孔数确定时,随着阶数的增大, 成像的可见度增大,信噪比下降。而当阶数确定时,随着针孔点阵列孔数的增加,成像的可见度和信噪 比都会减小。与传统热光关联成 像相比,光源大小可控,成像装置简单灵活,这为关联成像的实用化提供一种可参考方法。

鉴于介观RLC电路中的电流要产生焦耳热,应考虑有限温度下的电路量子效应。 对于处在热环境中的平衡态,任何力学量的期望值可由系综平均表示。 在此基础上,利用有序算符内积分技术,首次求出介观RLC电路所对应的热真空态,最后,借助于 理论计算,储存在LC 元件与消耗在R元件上的系综平均能量可由热真空态的纯态期望值来代替。

振幅阻尼噪声存在于大量具有能量损失的真实量子比特系统中。利用两原子和单模腔共振相互作用的普遍模型，推导出振幅阻尼信道下两量子比特系统的联合Kraus算子 表示。这为解决与量子信息处理相关的具体过程提供了有效方法，例如两量子比特纠缠分发和量子纠错。由于其普适性和计算的简便性，该方法还有助于解决很多实际的 物理问题。

研究由两个相同的二能级原子和一个单模量子化腔场组成的系统中,两原子初始处于纠缠态时, 原子与光场的耦合系数随时间线性变化对纠缠的影响。结果表明：初始纠缠的保持时间与耦合系数的线 性调制密切相关。较耦合系数为常数的情形而言,当耦合系数的变化比较平缓时,耦合系数线性调制下的 初始纠缠消失的时间被大大延迟；当耦合系数的变化很急促时,两原子的初始纠缠将很快消失。

桶型位移器是高速处理器的常用部件,可在单周期内对数据字实现指定位数的位移操作,在量子 可逆逻辑电路的基础上,提出了有n个输入位和m个控制位的位移器,记为(n,m)位移器。为综合可 逆的位移器,提出了基于置换群分解的新方法,仅使用(3,1)位移器与控制交换门,快速生成较小量子 代价的任意控制位移器,可将最小的k个相应的(n,1)位移器级联,生成可任意位移的(n,k)桶型位移器。

用全量子理论方法研究了环境的非马尔可夫效应、原子间的偶极相互作用以及原子的本征频率 同腔模中心频率之间的失谐量对原子量子态保真度的影响。研究表明:两原子初态处于纠缠态时,在非 马尔可夫机制下,原子的量子态保真度可以达到较大的稳定值,特别是原子的本征频率同腔模中心频率 有一定失谐量时,原子间的偶极相互作用可以明显地改进原子的量子态保真度。无论热库环境有无马尔 可夫效应,两原子初态处于分离态时,原子的保真度都不理想。

提出了一种基于W态的量子确定性密钥分发方案,方案采用在量子信道中传输更加稳定的W态作 为承载信息的粒子,利用量子相干特性以及一串公开的信息序列S作为密钥分发的关键,在兼顾传输粒子 稳定性的前提下能够达到54.54%的密钥分发效率,与使用GHZ态相比,在效率相差无几的情况下保证粒子 在传输过程中具有更强的鲁棒性。安全分析表明,此方案能经受窃听者采取的截获-转发(重发)攻击 和纠缠攻击两种攻击方式,确保通信安全可靠。同时,该方案在执行过程中不涉及任何幺正操作,简单便捷。

给出了可控制静电双阱方案的静电场分布与几何参数的关系及囚禁中心位置与系统参数的 依赖关系并作相关分析。研究表明,可通过改变方案的系统参数改变囚禁中心的位置、 囚禁势阱的深度及势阱的体积,从而实现囚禁经过Stark减速器得到的冷分子,甚至通过选择 合适的系统参数实现温度更高的冷分子囚禁。

使用粒径测量的方法,对气溶胶颗粒密度进行探索研究。利用静电分级器(DMA)选出不同迁 移粒径的单分散气溶胶颗粒;将所得的颗粒通入气溶胶飞行时间质谱仪(ATOFMS), 根据双光束粒径测量区的 飞行时间测定单颗粒对应的空气动力学粒径；由迁移粒径和空气动力学粒径间的定量关系得到球形 颗粒密度或者非球形颗粒的有效密度。在对已知化学成分和密度的邻苯二甲酸二辛酯(DOP)气溶胶颗 粒进行标定实验后,运用该方法对非球形的硫酸铵、氯化钠、硝酸铵颗粒进行测量,有效密度测量结果分别为1.211 g/cm3、 1.333 g/cm3、1.039 g/cm3; 球形的橄榄油颗粒密度测量结果为0.914 g/cm3。

利用线性组合算符和幺正变换相结合的方法,研究了声子色散对极性晶体中磁极化子性质的影响。 计及纵光学(LO)声子色散,在抛物近似下导出了极性晶体中磁极化子基态能量、自陷能和基态Landau能 随声子色散系数、回旋共振频率和电子-纵光学声子耦合强度的变化关系。数值计算结果表明基态能量随 声子色散系数、电子-纵光学声子耦合强度的增大而减小。自陷能随声子色散系数和电子-纵光学声子耦合 强度的增大而增大。基态Landau能随电子-纵光学声子耦合强度的增大先增大到最大值后又减小,随声子 色散系数的增大而增大。